用束縛態造句子，“束縛態”造句

在超導體中，玻*子是在費密表面形成的束縛態電子對。

電子碰撞過程可將靶原子或離子激發至無數的束縛態、自電離態和對應的連續態，多通道量子數虧損理論能夠統一地處理這些激發態。

由晶格內束縛態離子引起的共振隧穿現象將完全不同於低能下束一靶相互作用引發的核反應現象。

對在一維有限深勢阱中運動的粒子，各類書籍都只給出了確定其處於束縛態時能級的方程，並未給出它們的歸一化波函數。

對於純純量場，存在零能量束縛態，存在分數電荷。

進一步指出，這些峯來自於電子共振隧穿量子結構中的量子束縛態。

*在磁*雜質附近，可能形成一個束縛態的元激發，其能量位於能隙之中。

然後逐點計算局域態密度發現，在實空間準束縛態是一個非常局域化的效應，離開缺陷即迅速衰減。

用數值方法求出了一維有限深不對稱方勢阱中束縛態粒子的能級和歸一化波函數及其圖示，所得結果在勢阱深度趨於無窮大時與無限深勢阱的結果一致。

當空穴得到能量後便從受主的束縛態躍遷到價帶成為導電空穴。

考慮四夸克態是雙夸克和雙反夸克的束縛態，在一相對論夸克模型下利用變分法計算了輕重四夸克態的質量。

在實驗上有可能會發現一些窄寬度的共振態和束縛態結構。

低氧耐*較強的‘星光’品種葉片遊離態、化合態、束縛態的腐*、亞精*和精*含量均顯著高於耐*弱的‘西域一號’。

在這裏我們報告的實驗*據是中子的引力量子束縛態。

本文利用廣義正則變換和自洽場方法，討論了單個雜質對超導體的影響。*在磁*雜質附近，可能形成一個束縛態的元激發，其能量位於能隙之中。

徑向束縛態波函數用合流超幾何函數表示，束縛態的能量方程可由徑向波函數滿足的邊界條件得到。

那麼通過碰出電子的庫侖波函數在*原子束縛態上的正交投影，使得前者對三重微分截面的貢獻為零。